Учёт диффузии в
уравнении неразрывности
Как правило, среда газового небесного тела
представляет собой смесь различных газовых компонентов. Если влияние химических
реакций между компонентами несущественно, уравнение неразрывности для i-го
компонента газовой имеет вид
∂ρi/∂ t + div Qi = 0, (1)
где
t – время;
ρi – массовая плотность i-го компонента;
Qi – вектор плотности потока массы i-го компонента.
В плотных слоях газового небесного тела
вектор Qi определяется в основном скоростью течения v в рассматриваемой точке:
Qi = ρiv,
(2)
Однако в разреженной
части, где необходим учёт диффузии, в выражении для Qi появляется дополнительное слагаемое,
пропорциональное средней длине λi свободного
пробега частиц i-го компонента. Как показывается в кинетической теории
газов (см., например, [Gombosi,
Tamas I.]), вектор Qi представляется
при этом формулой
Qi = ρiv – 1/3 λi grad(‹ω›iρi), (3)
где ‹ω›i = ‹ω›i(Т) –
являющаяся функцией от температуры Т
средняя скорость теплового движения частиц i-го компонента.
Уравнение неразрывности (1) приобретает тогда вид:
∂ρi/∂ t + div ρiv = 1/3 div[λi grad(‹ω›iρi)]. (4)
В случае газовой среды, где преобладает
один компонет, а влияние остальных можно не учитывать
λ = m /(αρ),
‹ω› = (8 kT /πm)½,
где
m – масса одной частицы газа;
α – площадь эффективного сечения столкновения
частиц;
k – постоянная Больцмана;
T – температура газа.
При этом уравнение неразрывности,
учитывающее в рассматриваемом случае самодиффузию,
записывается в форме
∂ρ/∂t + div ρv = β div[1/ρ grad(T ½ ρ)], (5)
где
β = 1/(3α) (8 km/π)½.
Дата последнего обновления: 27.02.08